專利名稱：計算的層析x射線成像裝置的制作方法
技術(shù)領(lǐng)域：
本發(fā)明涉及一種計算的層析X射線成像裝置。
這種計算的層析X射線成像裝置(在下文也稱為CT裝置)由EP0981 955 A2被公知。在此計算的層析X射線成像裝置中掃描軌跡形成一個螺旋線而且錐形的輻射束橫穿待檢查物體，例如，病人的檢查區(qū)。在引用的出版物中也提議選擇探測器窗口的大小(或其中用于重建的部分)使之大于該螺旋線相鄰匝之間距離的3，5，7..倍。當(dāng)選取了這樣的幾何時，檢查區(qū)中的每個體元當(dāng)它穿過輻射錐時從3π，5π，7π，...的角度范圍受到精確地輻照。因此Radon域至少局部地被例如3，5，7倍的多倍冗余度所填充。這樣的數(shù)據(jù)獲取最終能使圖象質(zhì)量得到提高。
在心臟區(qū)使用計算的層析X射線成像來成象經(jīng)常產(chǎn)生含有贗象的圖象，它是由于在數(shù)據(jù)獲取期間心臟的運(yùn)動造成的。為了減少這種贗象，常使用重建方法，在此方法中對心臟運(yùn)動信號進(jìn)行估計，例如，在測量數(shù)據(jù)獲取期間另外獲取的心電圖(ECG)信號，以便將此重建只基于小運(yùn)動的心臟的相(phase)中已經(jīng)獲取的測量數(shù)據(jù)之上。然而，必須確保從心臟小運(yùn)動的這樣的心臟運(yùn)動相中有適當(dāng)數(shù)目的數(shù)據(jù)的確可以用于重建，否則就根本不能進(jìn)行3維圖象數(shù)據(jù)組的重建。
遇到的另一問題在于所感興趣的病人的檢查區(qū)大于由環(huán)形軌跡所能掃描的體積。因此，螺旋形軌跡常用于測量數(shù)據(jù)的獲??；在必須以某一冗余度來獲取測量數(shù)據(jù)，以便能使所描述的具有心臟運(yùn)動信號評價的重建(所謂的選通重建)得以實現(xiàn)。
此目的的實現(xiàn)在于提供一種心臟運(yùn)動信號探測裝置用于探測代表心臟運(yùn)動的心臟運(yùn)動信號，和在于配置重建單元，根據(jù)心臟運(yùn)動信號，從局部冗余地填充Radon域的測量數(shù)據(jù)中選擇這樣的測量數(shù)據(jù)以使該Radon域完全地和均勻地被來自盡可能小運(yùn)動的心臟運(yùn)動的相的測量數(shù)據(jù)填充。
本發(fā)明基于認(rèn)可這樣的事實，即根據(jù)在測量數(shù)據(jù)獲取期間探測到的心臟運(yùn)動信號，能夠從冗余的數(shù)據(jù)中選出適當(dāng)?shù)臄?shù)據(jù)，以使Radon空間能夠均勻地和完全地被填充和盡可能沒有冗余，于是能使3D數(shù)據(jù)組的精確重建成為可能。例如，在ECG中發(fā)生R偏轉(zhuǎn)之前很短的時間從盡可能小運(yùn)動的心臟運(yùn)動相中，有利地選擇獲取的測量數(shù)據(jù)。然后例如，利用IEEE Transaction and Medical Imaging，Vol.19，No.9，2000中由R.Proksa，T.Khler，M.Grass，J.Timmer在“Then-PI-Methodfor Helical Cone Beam CT”(“螺旋錐束CT的n-PI-方法”)中公開的重建方法，能夠進(jìn)行重建。
在相關(guān)的權(quán)利要求中公開了計算的層析X射線成像裝置的優(yōu)選實施方案。根據(jù)權(quán)利要求2的優(yōu)選實施方案，其中參數(shù)n值最好是1或2，探測器窗口邊緣之間的距離相當(dāng)于螺旋線兩匝之間距離的3倍或5倍。像在已知的計算的層析X射線成像裝置中那樣，該探測器窗口能夠通過適當(dāng)?shù)爻尚翁綔y器單元和/或通過輻射源準(zhǔn)直器形成錐形輻射束來實現(xiàn)。
最好，在測量數(shù)據(jù)獲取期間使用心電計作為心臟運(yùn)動信號探測單元來測量心電圖。另外，心臟運(yùn)動信號也能夠從獲取的測量數(shù)據(jù)直接確定。例如，大家知道獲取的測量數(shù)據(jù)分布或圖象，的重心保留在重建的投影數(shù)據(jù)中。然而，重心的空間位置一般地作為運(yùn)動的函數(shù)變化，例如，根據(jù)心臟運(yùn)動而變化。這種情況能夠有利地用于從各種投影數(shù)據(jù)或圖象的重心位置的變化導(dǎo)出心臟運(yùn)動信號。
在根據(jù)本發(fā)明的計算的層析X射線成像裝置中并非所有的Radon域區(qū)域都用等高的冗余來填充。具有同輻射源螺旋形軌跡橫切的區(qū)域相關(guān)的數(shù)目的所有Radon平面都位于各個區(qū)域內(nèi)。換句話說，同螺旋線單一橫切的所有Radon平面都位于一個區(qū)域而同螺旋線三次橫切的所有Radon平面則都位于另一個區(qū)域等。這樣就能區(qū)別不同類型的區(qū)域。因此，在優(yōu)選的實施方案中安排了在具有單一的和多重冗余的各區(qū)域中，意在選擇適合觀察小的心臟運(yùn)動的測量數(shù)據(jù)之后，取適當(dāng)?shù)臏y量數(shù)據(jù)的平均值以便用減少的冗余來填充Radon域的此區(qū)域。在另一方面，如果用選擇小運(yùn)動觀察應(yīng)該顯示出在有關(guān)區(qū)域局部地根本沒有測量數(shù)據(jù)能夠用于填充Radon域，那么也能夠由相鄰的測量數(shù)據(jù)實行內(nèi)插。
根據(jù)本發(fā)明的另一種實施方案，用于填充Radon域的測量數(shù)據(jù)以這樣的一種方式來選擇，即將Radon域的冗余區(qū)再分成子區(qū)，最好是分成n個子區(qū)，并且根據(jù)心臟運(yùn)動信號選擇子區(qū)，其相關(guān)的來自盡可能小運(yùn)動的心臟運(yùn)動相的測量數(shù)據(jù)完全地和均勻地填充Radon空間。該Radon域最好分成各三角形區(qū)，它們自己再分成各個區(qū)域。這些子區(qū)的每一個同探測器窗口的各部分相關(guān)，這些部分是由螺旋軌跡形成的。于是各個三角形區(qū)再被分成較小的三角形，即，最好成n個三角形。由于各子區(qū)重疊在Radon域的各個冗余區(qū)上，導(dǎo)致所謂的冗余，按照此實施方案根據(jù)心臟運(yùn)動信號以這樣的方式即Radon域最終再被完全地和均勻地填充來選擇子區(qū)。在三角形子區(qū)情況下于是以適當(dāng)?shù)娜切巫訁^(qū)完全填充Radon域。
在另一種優(yōu)選的實施方案中可以進(jìn)行根據(jù)對多個測量數(shù)據(jù)的平均來加權(quán)測量數(shù)據(jù)，該加權(quán)則取決于在各個測量數(shù)據(jù)獲取期間所探測的心臟運(yùn)動的強(qiáng)度。因此，這意味著在較小的心臟運(yùn)動情況下取平均期間所獲取的測量數(shù)據(jù)的加權(quán)大于來自心臟運(yùn)動較強(qiáng)的心臟運(yùn)動相的測量數(shù)據(jù)。最終，這再次導(dǎo)致改善重建和提高圖象質(zhì)量。
本發(fā)明也涉及如在權(quán)利要求8中公開的計算的層析X射線成像方法。此方法可以像所描述的根據(jù)本發(fā)明的計算的層析X射線成像裝置那樣，以同樣的或相似的方式作進(jìn)一步詳述。


本發(fā)明在下文將參照附圖作詳細(xì)的描述。其中圖1是根據(jù)本發(fā)明的計算的層析X射線成像裝置的圖解表示，圖2說明螺旋形掃描軌跡的結(jié)構(gòu)，圖3說明探測器單元的演變，圖4說明具有若干輻射源位置的Radon域的Radon平面，以及圖5說明具有幾個子區(qū)的Radon平面。
然后輻射束4的角孔徑αmax(孔徑角被限定為束4的一束射線所包圍的角，此束射線位于相對于由輻射源S和旋轉(zhuǎn)軸14所限定的一個平面的x-y平面的邊緣)決定檢查區(qū)13的直徑，在測量值獲取期間待檢查的物體必須出現(xiàn)在檢查區(qū)之內(nèi)。例如，安排在檢查區(qū)13的診療臺上的病人能夠沿平行于旋轉(zhuǎn)軸14的方向，或z軸，借助于馬達(dá)5能夠移動。
將探測器16獲取的測量數(shù)據(jù)施加到重建單元10上，它由此重建檢查區(qū)13被輻射錐4輻照部分的吸收分布，以便將它顯示，例如，在監(jiān)視器11上。由適當(dāng)?shù)目刂茊卧?來控制兩個馬達(dá)2和5、重建單元10、輻射源S和將測量數(shù)據(jù)從探測器單元16傳送到重建單元10。
馬達(dá)2和5能以這樣的方式來控制，即檢查區(qū)13的推進(jìn)速度和臺架1的角速度之比是恒定的，使得輻射源S和檢查區(qū)13沿著一條所謂軌跡的螺旋形路徑彼此之間相對移動。無論由輻射源S和探測器單元16組成的掃描單元還是檢查區(qū)13實行旋轉(zhuǎn)運(yùn)動或是推進(jìn)運(yùn)動原則上都是無關(guān)的；只有所述的相對運(yùn)動重要。
如本發(fā)明的實施方案中所示，借助于心電圖12和裝在病人身上的傳感器15，探測心臟運(yùn)動信號同時獲取測量數(shù)據(jù)。此信號也被加到重建單元10上以便這樣地選擇適合于重建的測量數(shù)據(jù)，即只使用在弱運(yùn)動心臟運(yùn)動的相中獲取的測量數(shù)據(jù)。再要注意的是心臟運(yùn)動信號也能夠以某一方式而不是用ECG得到；例如，它能夠直接或間接地從由掃描單元獲取的測量數(shù)據(jù)中導(dǎo)出。
圖2示出螺旋形軌跡17，輻射源S和探測器單元16(未示出)沿著此軌跡圍繞檢查區(qū)13(未示出)移動。由輻射源S發(fā)射的錐形輻射束可以認(rèn)為是由許多扇形束組成的，這些扇形束位于平行于旋轉(zhuǎn)軸14延伸的平面內(nèi)并在輻射源S上彼此相交。盡管此輻射束在其他平面上也含有呈扇形的分組射線，但下文只將位于平行于旋轉(zhuǎn)軸14的平面內(nèi)的射線組合，像扇形束400，稱做扇形束。按比例調(diào)整輻射束4的孔徑角αmax以便使其外層扇形束正好同檢查區(qū)正切。如果αmax＝30°，那么檢查區(qū)13的半徑正好等于螺旋形軌跡半徑的一半。成形準(zhǔn)直器裝置的孔徑3以便使螺旋線17的兩匝同輻射束4的上邊緣射線和下邊緣射線相重合，這二個螺旋線匝面對輻射源并且彼此之間相互偏移距離3p(p相當(dāng)于輻射源S在繞整個一圈過程中在z方向的推進(jìn))。
在探測器單元上，探測器窗口的上邊緣和下邊緣同螺旋線17的各匝的投影，或同它的面對輻射源的各部分相重合；這意味著從輻射源到上述邊緣的連線同上述各匝橫切。
圖3示出探測器窗口160從由螺旋線17所限定的圓柱面演變?yōu)閳D上的平面。該演變具有平形四邊形的形狀，它的側(cè)邊161，162沿平行于z方向延伸，上述側(cè)邊之間的距離像輻射束的角孔徑αmax一樣大。至于這些邊的長度，即，對探測器窗口高度h，則有h＝3p。探測器窗口160的上邊緣163和下邊緣164圍成相對垂直于旋轉(zhuǎn)軸14的角ε，此角可以根據(jù)關(guān)系式tanε＝p/2πR來計算，這里R是輻射源和旋轉(zhuǎn)軸之間的距離。在這方面假設(shè)推進(jìn)速度和旋轉(zhuǎn)速度是恒定的。圖3也示出了探測器窗口160的中心165；虛線166和167分別表示兩個匝的投影，它們位于螺旋線17的與上邊緣163和下邊緣164相重合的匝之間。
檢查區(qū)中的每一點在進(jìn)入錐形輻射束4時投影在下邊緣164上并且在離開輻射束4時投影在上邊緣163上?？梢宰C明其投影從下邊緣164行進(jìn)到上邊緣163時輻射源S圍繞相關(guān)點正好旋轉(zhuǎn)3π。然而，相對于旋轉(zhuǎn)軸14，由輻射源S執(zhí)行的旋轉(zhuǎn)運(yùn)動也可以大于或小于3π。關(guān)于此n-PI方法的更多詳情參看上文引用的EP 0981 955 A2，其描述被認(rèn)為包含在本申請中。
所描述的計算的層析X射線成像裝置適合于實現(xiàn)該n-PI方法，其中Radon域的各個區(qū)域借助于所獲取的測量數(shù)據(jù)，即，依賴于n的選擇，以不同的冗余度來填充。在本實例中n＝3，因此各個區(qū)域有三重冗余。根據(jù)n-PI方法Radon域的各Radon平面再細(xì)分成各三角形區(qū)。圖4展示有這樣的三角形區(qū)20的單個Radon平面。以剖面?zhèn)纫晥D的形式展示螺旋形軌跡，因此對3π掃描來說Radon平面和軌跡的橫切點都表示在位置S1到S13。受到輻射源輻照的三角形區(qū)域20通過實例展示在位置S7。如在引用的文章中由R.Proksa等人證明那樣，由單獨的輻射源輻照的所有三角形區(qū)域的組合正好三次覆蓋所示的Radon平面。
一般來說，n-PI方法需要計算Radon域的一階徑向?qū)?shù)。這些值可以從和Radon平面橫切的、發(fā)散的各二維(2D)扇形束投影部分算出。下文將解釋如何獲得所有Radon平面的準(zhǔn)完整的和均勻的，盡可能多的非冗余區(qū)域。然而，根據(jù)冗余度，可能會出現(xiàn)并非所有必須的Radon值都能從所獲取的測量數(shù)據(jù)中算出的情況。然而，設(shè)想Radon域以某一種密度填充，此密度足以使丟失的Radon值的簡單內(nèi)插成為可能。
如上所述，設(shè)想用n-PI方法已首先獲取了測量數(shù)據(jù)。Radon域再被細(xì)分成區(qū)。在各區(qū)都存在Radon平面，它們都有同輻射源的螺旋形軌跡橫切的區(qū)域相關(guān)的數(shù)目。換句話說，同螺旋線有一個橫切點的所有Radon平面都位于第一區(qū)，而有三個橫切點的所有Radon平面都位于第二區(qū)，等等。橫切點數(shù)用標(biāo)記m來表示。那樣的話能夠區(qū)別三種不同類型的區(qū)域。
A)m＝1的區(qū)域這些Radon平面只被輻照一次。當(dāng)心臟運(yùn)動信號能夠使用所獲取的數(shù)據(jù)時，即，此測量數(shù)據(jù)的獲取發(fā)生在足夠小的心臟運(yùn)動的心臟運(yùn)動的相中時，使用此測量數(shù)據(jù)。否則丟失的Radon值必須從相鄰的值內(nèi)插。
B)1≤m≤n的區(qū)域此Radon平面被所有m個輻射源位置全部輻照。首先確定能夠使用哪些測量數(shù)據(jù)，由此數(shù)據(jù)根據(jù)心臟運(yùn)動信號定位輻射源。如果沒有輻射源能夠使用，那么丟失的Radon值從相鄰的值內(nèi)插。當(dāng)來自一個或更多輻射源位置的測量數(shù)據(jù)能夠使用時，求測量數(shù)據(jù)平均值是有益的。
C)m≥n的區(qū)域在這些區(qū)域首先進(jìn)行測量數(shù)據(jù)的更細(xì)的分割。每個三角形區(qū)域進(jìn)一步分成n個獨立的子區(qū)。圖4也展示三角形區(qū)域20的這樣的子區(qū)21，22，23。因這些子區(qū)的每個都有探測器的相關(guān)部分，它們通過螺旋形軌跡由探測器的細(xì)分構(gòu)成。換句話說，探測器再分成內(nèi)PI窗口，相對于3-PI窗口的上部分和下部分，等，直到最終形成n個子區(qū)。在細(xì)分的基礎(chǔ)上選擇適當(dāng)?shù)臏y量數(shù)據(jù)和尋找子區(qū)的可行的結(jié)合以使Radon平面完全地和均勻地被填充。如果再次發(fā)現(xiàn)沒有可行的結(jié)合，就內(nèi)插丟失的Radon值。在測量數(shù)據(jù)能夠使用幾次的情況下，可以再求平均值。
圖5展示一種Radon平面，它被適當(dāng)?shù)娜切巫訁^(qū)31到36的結(jié)合所完全覆蓋。填充這些子區(qū)31到36的數(shù)據(jù)來自在輻射源位置S1，S4，S7，S8，S10和S11所獲取的測量數(shù)據(jù)。能容易看出，并非在每個輻射源位置獲取的測量數(shù)據(jù)都被使用；例如，在輻射源位置S11所獲取的測量數(shù)據(jù)中只使用了位于子區(qū)35的測量數(shù)據(jù)來填充Radon平面。
選擇測量數(shù)據(jù)的方法可以這樣來修改，即能夠使用的輻射源位置或測量數(shù)據(jù)在估價關(guān)于它們靠近心臟的相的程度，即，基于相關(guān)測量數(shù)據(jù)獲取期間心臟運(yùn)動強(qiáng)度給予不同的優(yōu)先級。心臟運(yùn)動越強(qiáng)，測量數(shù)據(jù)的權(quán)重越小，即一直實行測量數(shù)據(jù)的結(jié)合以便將Radon平面填滿。
計算的層析X射線成像裝置和根據(jù)本發(fā)明的方法能使Radon域完全填滿以便獲得精確的3D數(shù)據(jù)組重建。根據(jù)本發(fā)明從盡可能小運(yùn)動的心臟運(yùn)動的相選擇測量數(shù)據(jù)以便達(dá)到盡可能高的圖象質(zhì)量。然后用已知的方法能夠?qū)嵭兄亟ū旧?。此類重建方法公開在引用的EP0981 995A2以及在由R.Proksa等人引用的文章中，通過參考文獻(xiàn)它顯然結(jié)合于此中。
權(quán)利要求
1.計算的層析X射線成像裝置，該裝置包括-帶有輻射源(S)的掃描單元和與掃描單元相連的探測器單元(16)以便探測由該輻射源(S)發(fā)射的錐形輻射束，這是在其穿過位于輻射源和探測器單元之間的病人的檢查區(qū)(13)的通路之后進(jìn)行的，-用于在掃描單元和病人之間產(chǎn)生相對運(yùn)動(17)的驅(qū)動單元(2，5)，所述相對運(yùn)動構(gòu)成圍繞著旋轉(zhuǎn)軸(14)的螺旋線，和-用于重建檢查區(qū)(13)的三維(3D)圖象數(shù)據(jù)組的重建單元(10)，此數(shù)據(jù)組來自由探測器單元(16)在由此螺旋線(17)所限定的探測器窗口之內(nèi)獲取的測量數(shù)據(jù)，輻射源到探測器窗口(160)兩個邊緣(163，164)的連線，在旋轉(zhuǎn)軸方向彼此相對偏移，在旋轉(zhuǎn)軸(14)方向橫切該螺旋線(17)偏移了距離(2n+1)p的兩部分，其中n為大于或等于1的小整數(shù)以及p對應(yīng)于該螺旋線(17)兩個相鄰匝之間的軸向偏移，因此Radon域被測量數(shù)據(jù)不同的冗余度局部地填充，其特征在于設(shè)置有心臟運(yùn)動信號探測裝置(12，15)用于探測代表心臟運(yùn)動的心臟運(yùn)動信號，和在于配置重建單元(10)以根據(jù)心臟運(yùn)動信號，從局部冗余地填充Radon域的測量數(shù)據(jù)中選擇這樣的測量數(shù)據(jù)以使該Radon域完全地和均勻地被盡可能小運(yùn)動的心臟運(yùn)動的相的測量數(shù)據(jù)填充。
2.如權(quán)利要求1的計算的層析X射線成像裝置，其特征在于n＝1或2。
3.如權(quán)利要求1的計算的層析X射線成像裝置，其特征在于該心臟運(yùn)動信號探測裝置(12，15)是心電計。
4.如權(quán)利要求1的計算的層析X射線成像裝置，其特征在于該心臟運(yùn)動信號探測裝置包括從所獲取的測量數(shù)據(jù)導(dǎo)出心臟運(yùn)動信號的裝置。
5.如權(quán)利要求1的計算的層析X射線成像裝置，其特征在于以這樣的方式來選擇用于填充Radon域的測量數(shù)據(jù)如果能夠使用多個測量數(shù)據(jù)就求平均值，而如果沒有可用的測量數(shù)據(jù)就進(jìn)行相鄰測量數(shù)據(jù)的內(nèi)插。
6.如權(quán)利要求1的計算的層析X射線成像裝置，其特征在于選擇用于填充Radon域的測量數(shù)據(jù)，使得將Radon域的冗余區(qū)再細(xì)分成子區(qū)，最好是分成n個子區(qū)，以及根據(jù)心臟運(yùn)動信號選擇子區(qū)，其有關(guān)的來自盡可能小運(yùn)動的心臟運(yùn)動的相的測量數(shù)據(jù)完全地和均勻地填充Radon域。
7.如權(quán)利要求1的計算的層析X射線成像裝置，其特征在于按照對多個測量數(shù)據(jù)的平均來加權(quán)測量數(shù)據(jù)，該加權(quán)取決于在單獨測量數(shù)據(jù)獲取期間探測到的心臟運(yùn)動的強(qiáng)度。
8.計算的層析X射線成像方法，該方法包括以下步驟-當(dāng)利用帶有輻射源(S)的掃描單元和連接于該掃描單元的探測器單元(16)時，探測由輻射源(S)發(fā)射的錐形輻射束，這是在其穿過位于輻射源(S)和探測器單元(16)之間的病人檢查區(qū)(13)的通路之后進(jìn)行的，-通過驅(qū)動單元(2，5)在掃描單元和病人之間產(chǎn)生相對運(yùn)動，所述相對運(yùn)動構(gòu)成圍繞旋轉(zhuǎn)軸(14)的螺旋線，和-在由螺旋線(17)所限定的探測器窗口內(nèi)從探測器單元(16)獲取的測量數(shù)中，通過重建單元(10)重建檢查區(qū)(13)的3D圖象數(shù)據(jù)組，從輻射源(S)到探測器窗口兩個邊緣的連線，在旋轉(zhuǎn)軸(14)方向相互偏移，在旋轉(zhuǎn)軸(14)方向橫切螺旋線(17)的偏移了距離(2n+1)p的兩部分，其中n是大于或等于1的小整數(shù)以及p相當(dāng)于兩個相鄰的螺旋線(17)匝之間的軸向偏移，因此Radon域被測量數(shù)據(jù)的不同的冗余度局部地填充，其特征在于代表心臟運(yùn)動的心臟運(yùn)動信號被心臟運(yùn)動信號探測裝置(12，15)探測，和根據(jù)心臟運(yùn)動信號從局部冗余地填充Radon域的測量數(shù)據(jù)中選擇這樣的測量數(shù)據(jù)以使Radon域被盡可能小運(yùn)動的心臟運(yùn)動的相中的測量數(shù)據(jù)完全地和均勻地填充。
全文摘要
本發(fā)明涉及計算的層析X射線成像裝置，在其中通過錐形輻射束沿著一種螺旋形軌跡獲取病人的測量數(shù)據(jù)。然而探測器窗口的大小比螺旋線相鄰匝間的距離大3，5，7…倍。為了從獲取的冗余數(shù)據(jù)中選擇適合于完全填充Radon域的數(shù)據(jù)以便實現(xiàn)精確的重建，根據(jù)本發(fā)明建議提供一種心臟運(yùn)動信號探測裝置以探測代表心臟運(yùn)動的心臟運(yùn)動信號以及配置重建單元以便從局部冗余地填充Radon域的測量數(shù)據(jù)中選擇這樣的測量數(shù)據(jù)以使Radon域被盡可能小運(yùn)動的心臟運(yùn)動相中的測量數(shù)據(jù)完全地和均勻地填充。
文檔編號G01T1/161GK1426763SQ02156388
公開日2003年7月2日 申請日期2002年12月17日 優(yōu)先權(quán)日2001年12月20日
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