專利名稱：利用分級的矩陣觸發(fā)來驅(qū)動等離子體顯示器的方法
技術(shù)領域：
本發(fā)明涉及一種驅(qū)動用于顯示圖像的等離子體屏的方法，所述等離子體屏包括每一個均位于一對共面保持電極和尋址電極的交點處的放電區(qū)域，所述方法包括一連串的圖像幀或子幀，所述圖像幀或子幀的每一個均包括復位階段、用于選擇性地激活顯示放電區(qū)域的尋址階段、以及針對放電區(qū)域的保持階段，所述保持階段包括-將保持電壓脈沖施加到每對電極之間，設計用于在觸發(fā)脈沖的作用下，啟動僅在具有預激活放電的區(qū)域中的這些電極之間的等離子體放電；-與這些保持脈沖同步地施加觸發(fā)電壓脈沖，設計用于在每對電極之一和尋址電極之間觸發(fā)這些放電。
背景技術(shù)：
文件US 2002/0030645描述了這樣一種應用于包括兩個平板即一個前板和一個背板的、具有存儲效應的AC等離子體顯示器的方法，在所述兩個平板之間圍住了填充有放電氣體的空間，典型地，利用設置在所述板之間的隔板肋，將所述空間分割為放電區(qū)域；前板承載了兩個共面保持電極陣列，所述共面保持電極涂覆有提供了存儲效應的介電層；陣列之一的每個電極與另一陣列的電極形成一對；背板承載了尋址電極的陣列，所述尋址電極的朝向垂直于保持電極。
因此，在文件US 2002/0030645中所描述的圖像顯示系統(tǒng)包括用于產(chǎn)生顯示電極之間的電壓脈沖的裝置，特別是用于向共面電極對供電的保持發(fā)生器。
應用于這樣的顯示器的這樣的驅(qū)動方法可以觸發(fā)在每對保持電極之間的放電，即使在存在對其進行分離的較大間隔的情況下，而不必增加保持脈沖的電壓；特別是由于在這些電極之間獲得的極大延長的放電，這樣的驅(qū)動方法可以非常顯著地提高具有共面保持電極的等離子體顯示器的發(fā)光效率。
將相同的保持電壓脈沖施加到顯示器的每對電極之間同時啟動了在顯示器的所有預激活區(qū)域內(nèi)的放電，并且需要能夠提供所有這些同時放電的電流的總和的保持發(fā)生器；需要對保持發(fā)生器組件進行尺寸設置，以產(chǎn)生非常高的瞬時電流；該需要對放電區(qū)域的數(shù)量提出了更高的要求，這是針對具有大尺寸和/或高分辨率的顯示屏的情況。
文件US 4 316 123-IBM-描述了對該問題的解決方案作為將保持電壓脈沖同時施加到顯示器的所有電極對的替代，分級地施加這些脈沖，以便分級地觸發(fā)這些保持脈沖；因此，顯著地降低了顯示器從保持發(fā)生器中引出的最大瞬時電流，這樣可以采用成本更低的發(fā)生器。

發(fā)明內(nèi)容
本發(fā)明的目的是提出針對該問題的另一解決方案，在這種情況下，使用在文件US 2002/0030645中所描述的驅(qū)動方法。
出于這個目的，本發(fā)明的主題是一種驅(qū)動用于顯示圖像的等離子體屏的方法，所述等離子體屏包括每一個均位于一對保持電極和尋址電極的交點處的放電區(qū)域，所述方法包括一連串的圖像幀或子幀，所述圖像幀或子幀的每一個均包括放電區(qū)域的保持階段，所述保持階段自身包括將保持電壓脈沖VS施加到每對電極之間，以及在每一個保持脈沖期間，將觸發(fā)電壓脈沖VM施加到顯示器的放電區(qū)域組上，所述保持脈沖不適合獨立地啟動電極對的電極之間的放電，并且所述觸發(fā)脈沖設計用于與保持脈沖結(jié)合來觸發(fā)這些放電，其特征在于在每一個保持脈沖的周期內(nèi)，連續(xù)地施加觸發(fā)脈沖，而不將其同時施加到放電區(qū)域的不同組上。
事實上，每一個觸發(fā)脈沖引起了來自組的區(qū)域中的每一對的電極之一和來自該組的區(qū)域的每一個尋址電極之間的電位差VM；通過將其直接施加到尋址電極上，或者通過將相反符號的補充脈沖疊加到針對保持對的每一個電極的保持脈沖上，同時將尋址電極的電位保持恒定，可以獲得所述脈沖。
當將觸發(fā)脈沖直接施加到尋址電極上時，放電區(qū)域的每一個組對應于在其上同時施加了相同的觸發(fā)脈沖的尋址電極組或顯示列；因此，將尋址或列電極分割為不同的組，并且根據(jù)本發(fā)明，在每一個保持脈沖的周期內(nèi)，將觸發(fā)脈沖連續(xù)地施加到尋址電極的不同組上。
根據(jù)本發(fā)明，放電區(qū)域的每一個組連續(xù)地接收其自身的觸發(fā)脈沖的事實導致了在每一個保持脈沖期間，在這些不同組之間分級地啟動了保持放電因此，顯著地減小了由放電所引起的總瞬時電流，實現(xiàn)了更少的成本，并且可以使用更小的保持發(fā)生器。
為了獲得顯示器中的穩(wěn)定放電并優(yōu)化發(fā)光效率，觸發(fā)脈沖的持續(xù)時間τM短于保持脈沖的持續(xù)時間τS/2。
優(yōu)選地，為了優(yōu)化本發(fā)明的驅(qū)動方法，在每一個保持脈沖的周期內(nèi)，按照均勻持續(xù)時間分級地將觸發(fā)脈沖施加到放電區(qū)域的不同組上。
優(yōu)選地，為了優(yōu)化本發(fā)明的驅(qū)動方法，如果δt是兩次連續(xù)的觸發(fā)脈沖施加之間的時間間隔，并且如果σ1/2是作為時間的函數(shù)的所述電極對的電極之間的放電的電流強度平均曲線的半高寬，則選擇δt以使δt≥σ1/2。
于是，不同組的放電之間的時延將足夠長，以便能夠以實質(zhì)上與放電區(qū)域組的數(shù)量相對應的因子，對放電的總瞬時電流進行分流。
優(yōu)選地，對于在電壓上升沿和電壓下降沿之間包括大致恒定的電壓平穩(wěn)狀態(tài)VS的每一個保持脈沖，分隔所述平穩(wěn)狀態(tài)的開始和觸發(fā)脈沖的第一次施加的時間間隔τR小于100ns。其原因在于為了最好地確保放電的穩(wěn)定性，觸發(fā)的分布式序列應該剛好從保持脈沖平穩(wěn)狀態(tài)的開始處啟動。
優(yōu)選地，在每一個保持脈沖之前，每一個幀或子幀還包括尋址階段，用于選擇性地激活顯示器的放電區(qū)域，并且僅在預激活放電區(qū)域內(nèi)，所述觸發(fā)脈沖能夠與保持脈沖結(jié)合來觸發(fā)放電。
優(yōu)選地，在每一個尋址階段之前，每一個幀或子幀還包括針對放電區(qū)域的復位階段。該復位階段通常包括電荷均衡或“點火(priming)”操作和電荷清除操作。


通過閱讀以下作為非限定性實例所示出的描述并參考附圖，本發(fā)明將得到更好的理解，其中，圖1和2示出了應用了本發(fā)明的等離子體顯示器；圖3示出了在本發(fā)明的一個實施例中，施加到顯示電極上的電壓信號的時序圖；圖4A示出了施加在放電區(qū)域的共面電極之間的保持電壓脈沖VS、以及施加在這些電極之一和與該區(qū)域相交的尋址電極之間的用于這些電極之間的放電的觸發(fā)脈沖；圖4B以任意單位(a.u.)示出了在共面電極之間流動的放電電流；圖5A和5B示出了相同的保持電壓脈沖VS，并且分別示出了針對第一組顯示尋址電極的第一觸發(fā)脈沖和針對最后一組顯示尋址電極的最后觸發(fā)脈沖，根據(jù)本發(fā)明，所述最后觸發(fā)脈沖相對于其他觸發(fā)脈沖發(fā)生了延遲。
圖6示出了關(guān)于保持階段的圖3中的時序圖的一個變體，用于獲得觸發(fā)脈沖。
圖7示出了等離子體顯示保持發(fā)生器需要能夠作為比值δt/σ1/2的函數(shù)產(chǎn)生的最大電流強度，其中，δt是兩次連續(xù)施加觸發(fā)脈沖之間的間隔，而σ1/2是作為時間的函數(shù)的保持放電電流強度的平均曲線的半高寬，在這種情況下，存在27個放電區(qū)域組，并且I1是較寬地隔開觸發(fā)脈沖所需的電流(δt＞＞σ1/2)。
具體實施例方式
示出了時序圖的附圖未考慮真實值的比例，以便與考慮真實比例的情況相比，特定的細節(jié)將更為清晰可見。
參考圖1和2，將要應用根據(jù)本發(fā)明的驅(qū)動方法的等離子體顯示器包括兩個平板，一個是前板而另一個是背板，在其間產(chǎn)生了由放電氣體填充的空間，所述空間在這里具有150μm的厚度；前板承載了兩個共面保持電極陣列，所述共面保持電極陣列涂覆有介電層(未示出)；陣列之一的每一個電極YS與另一陣列的電極YAS形成一對；背板承載了尋址電極XA的陣列，所述尋址電極XA的朝向垂直于保持電極；在所述板之間，存在隔板肋網(wǎng)絡，所述隔板肋將所述板之間的空間分隔為放電區(qū)域；在每一個保持電極對之間存在隔板肋；在每一個尋址電極之間也存在隔板肋；由此，顯示器的每一個單元或放電區(qū)域的邊界由所述板和所述隔板肋來限定。
分隔任意給定對的共面電極的距離或間隔DC大于在其交叉點處這些電極與尋址電極分隔的距離；由此，這里的共面間隔DC是500μm，而放電氣體或矩陣間隔DM的厚度是150μm。
這里，共面保持電極LE_S的寬度僅為大約127μm，而通常其在沒有矩陣觸發(fā)的共面顯示器中則大得多，以便在其中產(chǎn)生超過這些電極的寬度的放電擴展區(qū)域。
顯示器的背板和隔板肋的側(cè)面涂覆有磷光體，當由紫外輻射激發(fā)時，所述磷光體發(fā)射要顯示圖像的不同原色；圖1示出了不同顏色即紅色、綠色、藍色的三個單元，這些單元形成了顯示器的一個像素。
這里，單元的兩個相鄰行或兩對電極之間的距離是1080μm。
作為實例，給出上面所有數(shù)值，而絕非對本發(fā)明范圍的限制。
如之后將會看到的，每對電極之一YAS還用于尋址。
為了在操作中的等離子體顯示器上顯示圖像，按照傳統(tǒng)的方式來執(zhí)行對要激活或不激活的放電區(qū)域的一連串掃描或有時為子掃描；參考圖3，每一個掃描或子掃描包括以下連續(xù)步驟-放電區(qū)域復位步驟PR，這里包括被稱為“點火”的電荷均衡操作和電荷清除操作；通常通過施加線性電壓傾斜信號來實現(xiàn)這些操作；-選擇性尋址步驟PA，其目的在于通過將至少一個電壓脈沖施加到在這些區(qū)域內(nèi)彼此相交的尋址電極YAS、XA之間，將電荷沉積到要激活的放電區(qū)域中的部分介電層上；在放電區(qū)域內(nèi)的該電荷沉積對應于這些放電區(qū)域的激活；-然后，非選擇性保持步驟PS，其間，將一連串的電壓脈沖VS施加在保持對的共面電極YS、YAS之間，并且將一連串的觸發(fā)脈沖VM施加在前板的電極YAS和背板的尋址電極XA之間，從而僅在位于這些共面電極之間并已經(jīng)得到預激活的放電區(qū)域中，啟動一連串的發(fā)光放電EC。
圖3示出了電壓脈沖的三個時序圖，所述三個電壓脈沖為施加到保持和尋址電極YAS上的電壓脈沖；施加到只保持電極YS上的電壓脈沖；以及施加到在每一個單元內(nèi)與保持電極YAS、YS相交的尋址電極XA上的電壓脈沖。這些時序圖示出了一系列的連續(xù)階段，所述這些階段均屬于等離子體顯示器的相同掃描或子掃描周期。
本發(fā)明的其余描述是利用如上所述的等離子體顯示器所獲得的結(jié)果，所述顯示器填充有壓力為0.6×105帕的氖/4％氙氣體混合物，并且其共面電極由用于提供頻率為150kHz的AC保持脈沖的保持發(fā)生器來供電。
150kHz的保持頻率對應于3333ns的半周期τS/2，表示在電壓上升和下降時間非常短并且在其間不存在中間電壓平穩(wěn)狀態(tài)的情況下，保持脈沖的最大平穩(wěn)狀態(tài)持續(xù)時間。實際上，在圖4A中可以清楚地看到該穩(wěn)定狀態(tài)的持續(xù)時間τP小于半周期τS/2。
由尋址脈沖VX發(fā)生器或由觸發(fā)脈沖VM發(fā)生器通過列驅(qū)動器對尋址電極XA或列進行供電，所述列驅(qū)動器允許每一個尋址電極與這些發(fā)生器之一或另一個相連或不相連；這里，以92個驅(qū)動器為單位對這些列驅(qū)動器進行分組，從而對于2592個列，換句話說，每行2592/3＝864個像素，在顯示器的整個寬度上存在27個單位。
如圖4A所示，取VS＝200V和VM＝100V，獲得共面放電，在圖4B中以任意單位示出了其電流；根據(jù)本發(fā)明，選擇電壓VS以使其低于能夠以VM＝0V獲得共面放電的最小保持電壓VS-min。由此，對于VS＝200V和VM＝0V，將不會獲得共面放電。
綜合電壓上升和下降時間，保持脈沖的持續(xù)時間對應于保持半周期τS/2＝3333ns；這里的觸發(fā)脈沖的持續(xù)時間是τM，其遠小于τS/2，并且在這里等于大約600ns；τM應該足夠長以有效地觸發(fā)共面電極，并且應該足夠短以獲得較好的發(fā)光效率；實際上，τM通常小于1μs。
相對于尤其是與其效率和其亮度有關(guān)的放電特性，優(yōu)化地選擇觸發(fā)脈沖的特性，即，其幅度、其持續(xù)時間、以及其相對于施加保持脈沖的定時的施加定時；本領域的技術(shù)人員可以容易地實現(xiàn)該優(yōu)化。
已經(jīng)固定了低于最小保持電位VS-min的共面電位VS，并且已經(jīng)固定了觸發(fā)脈沖VM的幅度和持續(xù)時間以獲得對所有顯示單元的穩(wěn)定操作之后，本發(fā)明在于在保持半周期的持續(xù)時間上，將這些觸發(fā)脈沖分級地施加到顯示器的所有尋址或列電極上。
根據(jù)本發(fā)明-將相同的觸發(fā)脈沖同時施加到與相同的驅(qū)動器單位相對應的特定組中的所有尋址電極上；由此，每個組包括96個列電極；-以小于保持半周期的非零時間間隔，將觸發(fā)脈沖從一組尋址電極移動到另一組，從而使每一個尋址電極在每一個保持脈沖期間接收觸發(fā)脈沖；-各個組中的觸發(fā)脈沖移動在時間上交錯，從而使一組觸發(fā)脈沖決不會與另一組的觸發(fā)脈沖相一致；優(yōu)選地，在時間上均勻地分配這些脈沖，然后，將兩個連續(xù)組之間的時延表示為δt。
根據(jù)本發(fā)明的這樣的脈沖分配方案并不表示當下一組的觸發(fā)脈沖開始時，一組電極的觸發(fā)脈沖結(jié)束，這意味著兩個連續(xù)組δt之間的延遲可以遠小于觸發(fā)脈沖τM的持續(xù)時間。
根據(jù)本發(fā)明并如圖5A和5B所示，如果ΔT是在一個保持脈沖期間施加第一觸發(fā)脈沖的時間t1和施加第N和最后一個觸發(fā)脈沖的時間tN之間的時間間隔(ΔT＝tN-t1)，則用在兩個連續(xù)脈沖之間的延遲δt＝ΔT/N，在N＝27個列驅(qū)動器單元上施加在保持脈沖的持續(xù)時間上分級施加的N個觸發(fā)脈沖，具體如下1.驅(qū)動器1-在t1＝t處所施加的脈沖，2.驅(qū)動器2-在t2＝t+δt處所施加的脈沖，3.驅(qū)動器3-在t3＝t+2δt處所施加的脈沖，4.…………，5.驅(qū)動器i-在ti＝t+(i-1)δt處所施加的脈沖，6.驅(qū)動器27-在t27＝t+26δt處所施加的脈沖。
由此，在時間上分布的、并且以δt分隔的觸發(fā)脈沖的數(shù)量將為N＝ΔT/δt。
由于時間上和各組列之間的觸發(fā)脈沖的這種分配，由此，非常顯著地減少了必須由顯示保持發(fā)生器提供的最大瞬時電流，使其成本和尺寸得到了降低。
由脈沖分配所獲得的最大瞬時電流取決于相對于如圖7所示的放電電流的持續(xù)時間、在兩個連續(xù)脈沖之間的延遲δt的值。
取I1＝1(歸一化)為通過經(jīng)由一個特定單元的92個列驅(qū)動器同時施加觸發(fā)脈沖所觸發(fā)的放電中的最大電流強度，以及σ1/2為其半高寬，則顯示保持發(fā)生器必須提供的最大電流處于以下兩者之間的范圍內(nèi)1.IN＝N×I1，在現(xiàn)有技術(shù)中，將脈沖同時施加到所有單元的情況下(δt＝0)，以及2.I≈1.2×I1，在延遲δt等于半高寬度的情況下，換句話說，在δt＝σ1/2的情況下。
作為實例，對于延遲δt＝0.2×σ1/2，整個放電集合的最大瞬時電流是I≈5.4×I1，這意味著由于本發(fā)明，必須由顯示保持發(fā)生器提供的電流以27/5.4＝5的因子減少。
如果兩個連續(xù)觸發(fā)脈沖之間的延遲大于在放電電流的半高寬，換句話說，δt＞＞σ1/2，則整個放電集合的最大瞬時電流剛好由單元的數(shù)量N來分割，I＝IN/N＝II。
優(yōu)選地，參考圖4A，在每一個保持脈沖處，盡可能地啟動所分配的一系列的觸發(fā)脈沖；優(yōu)選地，分隔保持脈沖的平穩(wěn)狀態(tài)和第一次施加觸發(fā)脈沖的時間間隔τR小于100ns。
本發(fā)明的實際應用一方面還必須考慮在保持半周期期間的第一和最后一個脈沖之間的最大可能間隔ΔT，另一方面，還必須考慮控制列驅(qū)動器的時鐘頻率。
在相同保持脈沖期間所施加的第一和最后一個觸發(fā)脈沖之間的間隔ΔT明顯小于該保持脈沖的持續(xù)時間；間隔ΔT的最大容許值以在共面電極之間獲得穩(wěn)定的觸發(fā)放電的需要為條件，即使在其由朝向保持脈沖穩(wěn)定狀態(tài)的末端的最大延遲觸發(fā)脈沖來觸發(fā)的情況下。例如，對于具有100ns的半高寬度σ1/2的情況，延遲時間δt＝σ1/2導致了間隔ΔT＝σ1/2×N＝100×27＝2700ns。因此，應該確保相對于第一觸發(fā)脈沖以2700ns延遲的觸發(fā)脈沖不會真正地觸發(fā)穩(wěn)定的保持放電。如果情況是這樣，則相對于現(xiàn)有技術(shù)中同時施加觸發(fā)脈沖的情況，換句話說，相對于無延遲的情況，對脈沖的這樣的有利分配可以以27/1.2＝22.5減小需要由保持發(fā)生器提供的總電流。
事實上，已經(jīng)證實了該觸發(fā)脈沖不會顯著地影響放電的發(fā)光效率針對450ns、550ns、700ns、1100ns和1250ns的延遲，已經(jīng)獲得了大致相同的發(fā)光效率。
實際上，由其頻率與該延遲相對應的時鐘來控制施加到每一個列驅(qū)動器單元(96個列)的脈沖之間的延遲δt。因此，100ns的延遲δt需要具有10MHz頻率的時鐘。
如果保持脈沖的頻率太高，并且不允許在2700ns的間隔上對整個一系列的觸發(fā)脈沖進行分配，則應該減小第一和最后一個脈沖之間的間隔ΔT。該間隔ΔT的減小導致了連續(xù)的觸發(fā)脈沖之間的延遲δt的減小，因此，需要增加控制時鐘的頻率。例如，在施加到每一個列驅(qū)動器單元的連續(xù)脈沖之間的20ns的延遲δt需要具有50MHz頻率的時鐘。在這種情況下，δt＝20ns，對于單元中的電流的半高寬，σ1/2＝100ns，在其上分配脈沖的間隔減小到ΔT＝δt×N＝20×27＝540ns。如圖7所示，對于δt＝0.2×σ1/2，保持發(fā)生器需要提供的總電流以因子5減小。
現(xiàn)在將描述本發(fā)明的一個有利的變體。
由于在單元內(nèi)不在相對于保持脈沖平穩(wěn)狀態(tài)的開始的相同時刻對所有的放電進行觸發(fā)，可以觀察到與各個列組相對應的單元之間的亮度差別。
為了解決由相互延遲的放電之間的亮度差別所造成的問題，有利地，可以在子幀期間的不同時刻處，旋轉(zhuǎn)地觸發(fā)這些脈沖，具體如下1.驅(qū)動器1-在t1處，然后在t2處，再然后在t3，……，t27處施加的脈沖2.驅(qū)動器2-在t2處，然后在t3處，再然后在t4，……，之后t27處，再之后在t1處施加的脈沖3.…………4.驅(qū)動器i-在ti處，然后在ti+1處，再然后在ti+2處，……，之后在ti-1處施加的脈沖
5.驅(qū)動器27-在t27處，然后在t1處，再然后在t2，……，t26處施加的脈沖。
由于在相同的保持脈沖內(nèi)，在觸發(fā)脈沖的不同施加時間t1，t2，…，tN之間的電極組的該可變的分配，可以在幾個掃描或子掃描上對相互延遲的放電之間的亮度差別進行補償。
根據(jù)本發(fā)明的另一變體，可以通過將尋址電極的電位保持恒定，同時將相反符號的補充脈沖疊加到保持對的每一個電極的保持脈沖上，可以獲得該觸發(fā)脈沖，如圖6所示。
盡管前述實施例可應用于被稱為“寬間隔”放電的放電，但是，本發(fā)明可以應用于所有類型的共面放電，包括“窄間隔”類型的放電，只要當其由矩陣觸發(fā)脈沖控制時，其能夠在低于消光限制的保持電位處操作。有利地，出于此目的，應該設計電極的幾何形狀。
由本發(fā)明所提供的主要優(yōu)點是降低電子設備、特別是保持發(fā)生器的成本。如先前所述，由時移脈沖控制的放電分配可以按照列驅(qū)動器單元的數(shù)量對總電流進行分流。因此，由行驅(qū)動器和由保持發(fā)生器所支持的峰值電流能夠以相同的比例減小，并且保持發(fā)生器的尺寸與峰值電流成正比。
本發(fā)明的暗含優(yōu)點是增加放電發(fā)光效率；事實上，由于保持電位VS和放電電流的同時減小，將觸發(fā)脈沖VM疊加到保持電位VS上可以減小在放電中所耗散的功率；無論在保持脈沖平穩(wěn)狀態(tài)期間的觸發(fā)脈沖的位置如何，由觸發(fā)脈沖所控制的放電中的電流小于在沒有脈沖時的保持最小值VS-min處所獲得的電流，這由以下事實來解釋在矩陣觸發(fā)VM之后，共面放電被保持在小于VS-min的電位VS處。
權(quán)利要求
1.一種驅(qū)動用于顯示圖像的等離子體屏的方法，所述等離子體屏包括每一個均位于一對保持電極(YS、YAS)和尋址電極(XA)的交點處的放電區(qū)域，所述方法包括一連串的圖像幀或子幀，所述圖像幀或子幀的每一個均包括放電區(qū)域的保持階段，所述保持階段自身包括將保持電壓脈沖VS施加到每對電極之間，以及在每一個保持脈沖期間，將觸發(fā)電壓脈沖VM施加到顯示器的放電區(qū)域組上，所述保持脈沖不適合獨立地啟動電極對的電極之間的放電，并且所述觸發(fā)脈沖設計用于與保持脈沖結(jié)合來觸發(fā)這些放電，其特征在于在每一個保持脈沖的周期內(nèi)，連續(xù)地施加觸發(fā)脈沖，而不將其同時施加到放電區(qū)域的不同組上。
2.根據(jù)權(quán)利要求1所述的驅(qū)動方法，其特征在于觸發(fā)脈沖的持續(xù)時間τM短于保持脈沖的持續(xù)時間τS/2。
3.根據(jù)權(quán)利要求1和2任一個所述的驅(qū)動方法，其特征在于在每一個保持脈沖的周期內(nèi)，按照均勻持續(xù)時間分級地將觸發(fā)脈沖施加到放電區(qū)域的不同組上。
4.根據(jù)權(quán)利要求3所述的驅(qū)動方法，其特征在于如果δt是兩次連續(xù)的觸發(fā)脈沖施加之間的時間間隔，并且如果σ1/2是作為時間的函數(shù)的所述電極對的電極之間的放電的電流強度平均曲線的半高寬，則選擇δt，以使δt≥σ1/2。
5.根據(jù)前述權(quán)利要求的任一個所述的驅(qū)動方法，其特征在于對于在電壓上升沿和電壓下降沿之間包括大致恒定的電壓平穩(wěn)狀態(tài)VS的每一個保持脈沖，分隔所述平穩(wěn)狀態(tài)的開始和觸發(fā)脈沖的第一次施加的時間間隔τR小于100ns。
6.根據(jù)前述權(quán)利要求的任一個所述的驅(qū)動方法，其特征在于在每一個保持脈沖之前，每一個幀或子幀還包括尋址階段，用于選擇性地激活顯示器的放電區(qū)域，并且僅在預激活放電區(qū)域內(nèi)，所述觸發(fā)脈沖能夠與保持脈沖結(jié)合來觸發(fā)放電。
7.根據(jù)權(quán)利要求6所述的驅(qū)動方法，其特征在于在每一個尋址階段之前，每一個幀或子幀還包括針對放電區(qū)域的復位階段。
全文摘要
一種包括一連串圖像幀的方法，所述圖像幀的每一個均包括顯示放電區(qū)域的保持階段，所述保持階段自身包括將保持電壓脈沖V
文檔編號G09G3/294GK1577441SQ200410063208
公開日2005年2月9日 申請日期2004年6月30日 優(yōu)先權(quán)日2003年7月3日
發(fā)明者安娜·拉科斯特, 多米尼克·加尼奧, 帕斯卡爾·德努瓦耶勒 申請人:湯姆森等離子體公司